81斯塔克约稿论文1907.12.4 第(2/2)分页
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“但是,事情显得出乎人们的意料,为了摆脱上述困难,只需要足够准确地表述时间概念就行了(注:狭义相对论的突破点)。需要认识的仅仅是,人们可以把洛伦兹引进的他称之为“地方时”的这个辅助量直接定义为“时间”。如果我们坚持上述的时间定义,并把前面的变换方程用符合新的时间概念的变换方程来代替,那么洛伦兹理论的基本方程就符合相对性原理了。这样,洛伦兹和菲茨杰拉德的假说就像是理论的必然结果。
(注:1895年洛伦兹以公式 t′=t-px/V2x-py/V2y-pz/V2z定义了对于一个在以太中运动的参照构架的地方时t′,其中t是(普适)时间,p是相对于以太构架的运动构架中的速度矢量,而r=(x,y,z)是相对于以太构架的在该点计算地方时的点的位置矢量;
1904年洛伦兹用一个表达式定义了地方时,该表达式在形式等同于爱因斯坦1905年6月30日狭义相对论论文《论动体的电动力学》关于时间的坐标变换表达式。)
只有作为电力和磁力的载体的光以太的观念不再适合于这里提出的理论,因为电磁场在这里不再以某种物质的状态的身份出现(注:电磁场不再被看为是以太的运动),而它本身就是存在的物,它和有质物质是同一类东西,而且它也带有惯性的特征(注:根据质能方程,电磁场具有能量也就具有惯性质量)。”
上述就是“总结展望论文”的研究背景部分,之后,爱因斯坦简述了“总结展望论文”的研究目的,也即介绍了论文主要的研究内容:
“下面试图对迄今为止通过把洛伦兹的理论和相对性原理相结合而开展的工作作一总结。
在本文的前两部分讨论运动学基础以及它在麦克斯韦-洛伦兹理论的基本方程方面的应用,这里我依据了洛伦兹的论文《科学院会议报告》(1904年)和阿尔伯特·爱因斯坦的论文《论动体的电动力学》(注:1905年6月30日的狭义相对论论文)。
在第一部分中,只应用了理论的运动学基础,我还探讨了几个光学问题(多普勒原理-光行差、运动物体引起的光的曳引)。关于这种处理方法的可能性,我仔细参考了马克斯·劳厄先生的一次谈话和一篇论文(劳厄1907)以及雅各布·劳布先生(Jakob Laub,1882年-1962年,与威廉·维恩一起在维尔茨堡大学工作)的一篇(虽然需要修正的)论文《运动媒质的光学》。
第三部分发展了质点(电子)动力学。为了导出运动方程,我用了上面提到的我的论文中的同样的方法。力是像普朗克的论文中那样定义的。也采用了该文中质点运动方程的这样一种变换,它允许如此明晰地显示运动方程同经典力学运动方程的类似性。
第四部分探讨了从相对论导出的有关物理体系的能量和动量的有普遍意义的结论。这是在下列开创性的论文:
《物体的惯性同它所含的能量有关吗?》(注:1905年9月27日的质能方程论文)和
《论相对性原理所要求的能量的惯性》(注:1907年5月14日的质能方程第三论文;
质能方程第二论文是1906年5月17日的《重心运动的守恒原理及能量的惯性》,这篇论文第二部分《关于重心运动的守恒原理》是三篇论文里数学和物理学最复杂的部分,也是在这篇新论文里被频繁使用的最复杂的部分。)
中建立的,但这里是用新的方法推导出来的。在我看来,这个方法可以使人特别清楚地看出这些应用同理论基础的联系。
这里还讨论了熵和温度对运动状态的相依关系。关于熵,我完全遵循刚才提到的普朗克的论文;关于运动体的温度,我所用的定义同莫根森先生(注:库尔德·冯·莫根森,Kurd von Monsengeil)关于运动的空腔辐射的论文一样。
第四部分最重要的结论是能量的惯性质量。这个结果提出了这样的问题:
能量是不是也具有重力(引力)质量?
进一步自然还会提出这样的问题:
相对性原理是不是只适用于非加速坐标系?为了不至于完全不探讨这些问题,我在本文中增加了第五部分,它包含了新的有关加速度和引力的相对论考察。(注:广义相对论的开端和肇始。)”
以上就是“总结展望论文”的研究背景和研究目的的全部内容。之后,就进入了论文的正文部分。